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Hadronic event shape distributions from e+e− annihilation measured by the OPAL experiment at centre-of-mass energies between 91 GeV and 209 GeV are used to determine the strong coupling αS. The results are based on QCD predictions complete to the next-to-next-to-leading order (NNLO), and on NNLO calculations matched to the resummed next-to-leading-log-approximation terms (NNLO + NLLA). The combined NNLO result from all variables and centre-of-mass energies is while the combined NNLO + NLLA result is The completeness of the NNLO and NNLO + NLLA results with respect to missing higher order contributions, studied by varying the renormalization scale, is improved compared to previous results based on NLO or NLO + NLLA predictions only. The observed energy dependence of αS agrees with the QCD prediction of asymptotic freedom and excludes the absence of running.
G. Abbiendi, C. Ainsley, P. F. Åkesson, G. Alexander, G. Anagnostou, K. J. Anderson, et al. (2011). Determination of α S using OPAL hadronic event shapes at $\sqrt{s} = 91\mbox{--}209~\mathrm{GeV}$ and resummed NNLO calculations. THE EUROPEAN PHYSICAL JOURNAL. C, PARTICLES AND FIELDS, 71, 1-21 [10.1140/epjc/s10052-011-1733-z].
Determination of α S using OPAL hadronic event shapes at $\sqrt{s} = 91\mbox{--}209~\mathrm{GeV}$ and resummed NNLO calculations
G. Abbiendi;C. Ainsley;P. F. Åkesson;G. Alexander;G. Anagnostou;K. J. Anderson;S. Asai;D. Axen;I. Bailey;E. Barberio;T. Barillari;R. J. Barlow;R. J. Batley;P. Bechtle;T. Behnke;K. W. Bell;P. J. Bell;G. Bella;A. Bellerive;G. Benelli;S. Bethke;O. Biebel;O. Boeriu;P. Bock;M. Boutemeur;BRAIBANT, SYLVIE;R. M. Brown;H. J. Burckhart;S. Campana;CAPILUPPI, PAOLO;R. K. Carnegie;A. A. Carter;J. R. Carter;C. Y. Chang;D. G. Charlton;CIOCCA, CLAUDIA;A. Csilling;CUFFIANI, MARCO;S. Dado;M. Dallavalle;A. Roeck;E. A. Wolf;K. Desch;B. Dienes;J. Dubbert;E. Duchovni;G. Duckeck;I. P. Duerdoth;E. Etzion;F. Fabbri;P. Ferrari;F. Fiedler;I. Fleck;M. Ford;A. Frey;P. Gagnon;J. W. Gary;C. Geich Gimbel;GIACOMELLI, GIORGIO MARIA;P. Giacomelli;M. Giunta;J. Goldberg;E. Gross;J. Grunhaus;M. Gruwé;A. Gupta;C. Hajdu;M. Hamann;G. G. Hanson;A. Harel;M. Hauschild;C. M. Hawkes;R. Hawkings;G. Herten;R. D. Heuer;J. C. Hill;D. Horváth;P. Igo Kemenes;K. Ishii;H. Jeremie;P. Jovanovic;T. R. Junk;J. Kanzaki;D. Karlen;K. Kawagoe;T. Kawamoto;R. K. Keeler;R. G. Kellogg;B. W. Kennedy;S. Kluth;T. Kobayashi;M. Kobel;S. Komamiya;T. Krämer;A. Krasznahorkay;P. Krieger;J. Krogh;T. Kuhl;M. Kupper;G. D. Lafferty;H. Landsman;D. Lanske;D. Lellouch;J. Letts;L. Levinson;J. Lillich;S. L. Lloyd;F. K. Loebinger;J. Lu;A. Ludwig;J. Ludwig;W. Mader;S. Marcellini;A. J. Martin;T. Mashimo;P. Mättig;J. McKenna;R. A. McPherson;F. Meijers;W. Menges;F. S. Merritt;H. Mes;N. Meyer;A. Michelini;S. Mihara;G. Mikenberg;D. J. Miller;W. Mohr;T. Mori;A. Mutter;K. Nagai;I. Nakamura;H. Nanjo;H. A. Neal;S. W. O’Neale;A. Oh;M. J. Oreglia;S. Orito;C. Pahl;G. Pásztor;J. R. Pater;J. E. Pilcher;J. Pinfold;D. E. Plane;O. Pooth;M. Przybycień;A. Quadt;K. Rabbertz;C. Rembser;P. Renkel;J. M. Roney;A. M. Rossi;Y. Rozen;K. Runge;K. Sachs;T. Saeki;E. K. G. Sarkisyan;A. D. Schaile;O. Schaile;P. Scharff Hansen;J. Schieck;T. Schörner Sadenius;M. Schröder;M. Schumacher;R. Seuster;T. G. Shears;B. C. Shen;P. Sherwood;A. Skuja;A. M. Smith;R. Sobie;S. Söldner Rembold;F. Spano;A. Stahl;D. Strom;R. Ströhmer;S. Tarem;M. Tasevsky;R. Teuscher;M. A. Thomson;E. Torrence;D. Toya;I. Trigger;Z. Trócsányi;E. Tsur;M. F. Turner Watson;I. Ueda;B. Ujvári;C. F. Vollmer;P. Vannerem;R. Vértesi;M. Verzocchi;H. Voss;J. Vossebeld;C. P. Ward;D. R. Ward;P. M. Watkins;A. T. Watson;N. K. Watson;P. S. Wells;T. Wengler;N. Wermes;G. W. Wilson;J. A. Wilson;G. Wolf;T. R. Wyatt;S. Yamashita;D. Zer Zion;L. Zivkovic
2011
Abstract
Hadronic event shape distributions from e+e− annihilation measured by the OPAL experiment at centre-of-mass energies between 91 GeV and 209 GeV are used to determine the strong coupling αS. The results are based on QCD predictions complete to the next-to-next-to-leading order (NNLO), and on NNLO calculations matched to the resummed next-to-leading-log-approximation terms (NNLO + NLLA). The combined NNLO result from all variables and centre-of-mass energies is while the combined NNLO + NLLA result is The completeness of the NNLO and NNLO + NLLA results with respect to missing higher order contributions, studied by varying the renormalization scale, is improved compared to previous results based on NLO or NLO + NLLA predictions only. The observed energy dependence of αS agrees with the QCD prediction of asymptotic freedom and excludes the absence of running.
G. Abbiendi, C. Ainsley, P. F. Åkesson, G. Alexander, G. Anagnostou, K. J. Anderson, et al. (2011). Determination of α S using OPAL hadronic event shapes at $\sqrt{s} = 91\mbox{--}209~\mathrm{GeV}$ and resummed NNLO calculations. THE EUROPEAN PHYSICAL JOURNAL. C, PARTICLES AND FIELDS, 71, 1-21 [10.1140/epjc/s10052-011-1733-z].
G. Abbiendi;C. Ainsley;P. F. Åkesson;G. Alexander;G. Anagnostou;K. J. Anderson;S. Asai;D. Axen;I. Bailey;E. Barberio;T. Barillari;R. J. Barlow;R. J. B...espandi
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