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The multihadron decays Λb0 → D+ p π− π− and Λb0 → D*+ p π− π− are observed in data corresponding to an integrated luminosity of 3 fb^−1, collected in proton-proton collisions at centre-of-mass energies of 7 and 8 TeV by the LHCb detector. Using the decay Λb0 → Λc+ π+ π− π− as a normalisation channel, the ratio of branching fractions is measured to be B(Λb0 → D+ p π− π−)/B(Λb0 → Λc+ π+ π− π−) × B(D+ → K− π+ π+)/B(Λc+ → p K− π+) = (5.35 ± 0.21 ± 0.16)%, where the first uncertainty is statistical and the second systematic. The ratio of branching fractions for the Λb0 → D*+ p π− π− and Λb0 → D+ p π− π− decays is found to be B(Λ0b → D*+ p π− π−)/B(Λ0b → D+ p π− π−) × (B(D*+ → D+ π0) + B(D*+ → D+ γ)) = (61.3 ± 4.3 ± 4.0)%.
Aaij, R., Abdelmotteleb, A., Abellán Beteta, C., Abudinén, F., Ackernley, T., Adeva, B., et al. (2022). Observation of Λb0 → D+ p π− π− and Λb0 → D*+ p π− π− Decays. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2022(3), 0-29 [10.1007/JHEP03(2022)153].
Observation of Λb0 → D+ p π− π− and Λb0 → D*+ p π− π− Decays
Aaij, R.;Abdelmotteleb, A. S. W.;Abellán Beteta, C.;Abudinén, F.;Ackernley, T.;Adeva, B.;Adinolfi, M.;Afsharnia, H.;Agapopoulou, C.;Aidala, C. A.;Aiola, S.;Ajaltouni, Z.;Akar, S.;Albrecht, J.;Alessio, F.;Alexander, M.;Alfonso Albero, A.;Aliouche, Z.;Alkhazov, G.;Alvarez Cartelle, P.;Amato, S.;Amey, J. L.;Amhis, Y.;An, L.;Anderlini, L.;Andersson, M.;Andreianov, A.;Andreotti, M.;Archilli, F.;Artamonov, A.;Artuso, M.;Arzymatov, K.;Aslanides, E.;Atzeni, M.;Audurier, B.;Bachmann, S.;Bachmayer, M.;Back, J. J.;Baladron Rodriguez, P.;Balagura, V.;Baldini, W.;Baptista de Souza Leite, J.;Barbetti, M.;Barlow, R. J.;Barsuk, S.;Barter, W.;Bartolini, M.;Baryshnikov, F.;Basels, J. M.;Bashir, S.;Bassi, G.;Batsukh, B.;Battig, A.;Bay, A.;Beck, A.;Becker, M.;Bedeschi, F.;Bediaga, I.;Beiter, A.;Belavin, V.;Belin, S.;Bellee, V.;Belous, K.;Belov, I.;Belyaev, I.;Bencivenni, G.;Ben-Haim, E.;Berezhnoy, A.;Bernet, R.;Berninghoff, D.;Bernstein, H. C.;Bertella, C.;Bertolin, A.;Betancourt, C.;Betti, F.;Bezshyiko, Ia.;Bhasin, S.;Bhom, J.;Bian, L.;Bieker, M. S.;Biesuz, N. V.;Bifani, S.;Billoir, P.;Biolchini, A.;Birch, M.;Bishop, F. C. R.;Bitadze, A.;Bizzeti, A.;Bjørn, M.;Blago, M. P.;Blake, T.;Blanc, F.;Blusk, S.;Bobulska, D.;Boelhauve, J. A.;Boente Garcia, O.;Boettcher, T.;Boldyrev, A.;Bondar, A.;Bondar, N.;Borghi, S.;Borisyak, M.;Borsato, M.;Borsuk, J. T.;Bouchiba, S. A.;Bowcock, T. J. V.;Boyer, A.;Bozzi, C.;Bradley, M. J.;Braun, S.;Brea Rodriguez, A.;Brodzicka, J.;Brossa Gonzalo, A.;Brundu, D.;Buonaura, A.;Buonincontri, L.;Burke, A. T.;Burr, C.;Bursche, A.;Butkevich, A.;Butter, J. S.;Buytaert, J.;Byczynski, W.;Cadeddu, S.;Cai, H.;Calabrese, R.;Calefice, L.;Cali, S.;Calladine, R.;Calvi, M.;Calvo Gomez, M.;Camargo Magalhaes, P.;Campana, P.;Campoverde Quezada, A. F.;Capelli, S.;Capriotti, L.;Carbone, A.;Carboni, G.;Cardinale, R.;Cardini, A.;Carli, I.;Carniti, P.;Carus, L.;Carvalho Akiba, K.;Casais Vidal, A.;Caspary, R.;Casse, G.;Cattaneo, M.;Cavallero, G.;Celani, S.;Cerasoli, J.;Cervenkov, D.;Chadwick, A. J.;Chapman, M. G.;Charles, M.;Charpentier, Ph.;Chavez Barajas, C. A.;Chefdeville, M.;Chen, C.;Chen, S.;Chernov, A.;Chobanova, V.;Cholak, S.;Chrzaszcz, M.;Chubykin, A.;Chulikov, V.;Ciambrone, P.;Cicala, M. F.;Cid Vidal, X.;Ciezarek, G.;Clarke, P. E. L.;Clemencic, M.;Cliff, H. V.;Closier, J.;Cobbledick, J. L.;Coco, V.;Coelho, J. A. B.;Cogan, J.;Cogneras, E.;Cojocariu, L.;Collins, P.;Colombo, T.;Congedo, L.;Contu, A.;Cooke, N.;Coombs, G.;Corredoira, I.;Corti, G.;Costa Sobral, C. M.;Couturier, B.;Craik, D. C.;Crkovská, J.;Cruz Torres, M.;Currie, R.;Da Silva, C. L.;Dadabaev, S.;Dai, L.;Dall'Occo, E.;Dalseno, J.;D'Ambrosio, C.;Danilina, A.;d'Argent, P.;Dashkina, A.;Davies, J. 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H.;Lefèvre, R.;Leflat, A.;Legotin, S.;Leroy, O.;Lesiak, T.;Leverington, B.;Li, H.;Li, P.;Li, S.;Li, Y.;Li, Y.;Li, Z.;Liang, X.;Lin, T.;Lindner, R.;Lisovskyi, V.;Litvinov, R.;Liu, G.;Liu, H.;Liu, Q.;Liu, S.;Lobo Salvia, A.;Loi, A.;Lomba Castro, J.;Longstaff, I.;Lopes, J. H.;López Soliño, S.;Lovell, G. H.;Lu, Y.;Lucarelli, C.;Lucchesi, D.;Luchuk, S.;Lucio Martinez, M.;Lukashenko, V.;Luo, Y.;Lupato, A.;Luppi, E.;Lupton, O.;Lusiani, A.;Lyu, X.;Ma, L.;Ma, R.;Maccolini, S.;Machefert, F.;Maciuc, F.;Macko, V.;Mackowiak, P.;Maddrell-Mander, S.;Madejczyk, O.;Madhan Mohan, L. R.;Maev, O.;Maevskiy, A.;Majewski, M. W.;Malczewski, J. J.;Malde, S.;Malecki, B.;Malinin, A.;Maltsev, T.;Malygina, H.;Manca, G.;Mancinelli, G.;Manuzzi, D.;Marangotto, D.;Maratas, J.;Marchand, J. F.;Marconi, U.;Mariani, S.;Marin Benito, C.;Marinangeli, M.;Marks, J.;Marshall, A. M.;Marshall, P. 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E.;Yin, H.;Yu, J.;Yuan, X.;Yushchenko, O.;Zaffaroni, E.;Zavertyaev, M.;Zdybal, M.;Zenaiev, O.;Zeng, M.;Zhang, D.;Zhang, L.;Zhang, S.;Zhang, S.;Zhang, Y.;Zhang, Y.;Zharkova, A.;Zhelezov, A.;Zheng, Y.;Zhou, T.;Zhou, X.;Zhou, Y.;Zhovkovska, V.;Zhu, X.;Zhu, X.;Zhu, Z.;Zhukov, V.;Zonneveld, J. B.;Zou, Q.;Zucchelli, S.;Zuliani, D.;Zunica, G.
2022
Abstract
The multihadron decays Λb0 → D+ p π− π− and Λb0 → D*+ p π− π− are observed in data corresponding to an integrated luminosity of 3 fb^−1, collected in proton-proton collisions at centre-of-mass energies of 7 and 8 TeV by the LHCb detector. Using the decay Λb0 → Λc+ π+ π− π− as a normalisation channel, the ratio of branching fractions is measured to be B(Λb0 → D+ p π− π−)/B(Λb0 → Λc+ π+ π− π−) × B(D+ → K− π+ π+)/B(Λc+ → p K− π+) = (5.35 ± 0.21 ± 0.16)%, where the first uncertainty is statistical and the second systematic. The ratio of branching fractions for the Λb0 → D*+ p π− π− and Λb0 → D+ p π− π− decays is found to be B(Λ0b → D*+ p π− π−)/B(Λ0b → D+ p π− π−) × (B(D*+ → D+ π0) + B(D*+ → D+ γ)) = (61.3 ± 4.3 ± 4.0)%.
Aaij, R., Abdelmotteleb, A., Abellán Beteta, C., Abudinén, F., Ackernley, T., Adeva, B., et al. (2022). Observation of Λb0 → D+ p π− π− and Λb0 → D*+ p π− π− Decays. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2022(3), 0-29 [10.1007/JHEP03(2022)153].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.