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The mass of the W boson, a mediator of the weak force between elementary particles, is tightly constrained by the symmetries of the standard model of particle physics. The Higgs boson was the last missing component of the model. After observation of the Higgs boson, a measurement of the W boson mass provides a stringent test of the model. We measure the W boson mass, M-W, using data corresponding to 8.8 inverse femtobarns of integrated luminosity collected in proton-antiproton collisions at a 1.96 tera-electron volt center-of-mass energy with the CDF II detector at the Fermilab Tevatron collider. A sample of approximately 4 million W boson candidates is used to obtain M-W = 80,433.5 +/- 6.4(stat) +/- 6.9(syst) = 80,433.5 +/- 9.4MeV/c(2), the precision of which exceeds that of all previous measurements combined (stat, statistical uncertainty; syst, systematic uncertainty; MeV, mega-electron volts; c, speed of light in a vacuum). This measurement is in significant tension with the standard model expectation.
Aaltonen, T., Amerio, S., Amidei, D., Anastassov, A., Annovi, A., Antos, J., et al. (2022). High-precision measurement of the W boson mass with the CDF II detector. SCIENCE, 376(6589), 170-176 [10.1126/science.abk1781].
High-precision measurement of the W boson mass with the CDF II detector
Aaltonen, T;Amerio, S;Amidei, D;Anastassov, A;Annovi, A;Antos, J;Apollinari, G;Appel, J A;Arisawa, T;Artikov, A;Asaadi, J;Ashmanskas, W;Auerbach, B;Aurisano, A;Azfar, F;Badgett, W;Bae, T;Barbaro-Galtieri, A;Barnes, V E;Barnett, B A;Barria, P;Bartos, P;Bauce, M;Bedeschi, F;Behari, S;Bellettini, G;Bellinger, J;Benjamin, D;Beretvas, A;Bhatti, A;Bland, K R;Blumenfeld, B;Bocci, A;Bodek, A;Bortoletto, D;Boudreau, J;Boveia, A;Brigliadori, L;Bromberg, C;Brucken, E;Budagov, J;Budd, H S;Burkett, K;Busetto, G;Bussey, P;Butti, P;Buzatu, A;Calamba, A;Camarda, S;Campanelli, M;Carls, B;Carlsmith, D;Carosi, R;Carrillo, S;Casal, B;Casarsa, M;Castro, A;Catastini, P;Cauz, D;Cavaliere, V;Cerri, A;Cerrito, L;Chen, Y C;Chertok, M;Chiarelli, G;Chlachidze, G;Cho, K;Chokheli, D;Clark, A;Clarke, C;Convery, M E;Conway, J;Corbo, M;Cordelli, M;Cox, C A;Cox, D J;Cremonesi, M;Cruz, D;Cuevas, J;Culbertson, R;d'Ascenzo, N;Datta, M;de Barbaro, P;Demortier, L;Deninno, M;D'Errico, M;Devoto, F;Di Canto, A;Di Ruzza, B;Dittmann, J R;Donati, S;D'Onofrio, M;Dorigo, M;Driutti, A;Ebina, K;Edgar, R;Elagin, A;Erbacher, R;Errede, S;Esham, B;Farrington, S;Fernández Ramos, J P;Field, R;Flanagan, G;Forrest, R;Franklin, M;Freeman, J C;Frisch, H;Funakoshi, Y;Galloni, C;Garfinkel, A F;Garosi, P;Gerberich, H;Gerchtein, E;Giagu, S;Giakoumopoulou, V;Gibson, K;Ginsburg, C M;Giokaris, N;Giromini, P;Glagolev, V;Glenzinski, D;Gold, M;Goldin, D;Golossanov, A;Gomez, G;Gomez-Ceballos, G;Goncharov, M;González López, O;Gorelov, I;Goshaw, A T;Goulianos, K;Gramellini, E;Grosso-Pilcher, C;Guimaraes da Costa, J;Hahn, S R;Han, J Y;Happacher, F;Hara, K;Hare, M;Harr, R F;Harrington-Taber, T;Hatakeyama, K;Hays, C;Heinrich, J;Herndon, M;Hocker, A;Hong, Z;Hopkins, W;Hou, S;Hughes, R E;Husemann, U;Hussein, M;Huston, J;Introzzi, G;Iori, M;Ivanov, A;James, E;Jang, D;Jayatilaka, B;Jeon, E J;Jindariani, S;Jones, M;Joo, K K;Jun, S Y;Junk, T R;Kambeitz, M;Kamon, T;Karchin, P E;Kasmi, A;Kato, Y;Ketchum, W;Keung, J;Kilminster, B;Kim, D H;Kim, H S;Kim, J E;Kim, M J;Kim, S H;Kim, S B;Kim, Y J;Kim, Y K;Kimura, N;Kirby, M;Kondo, K;Kong, D J;Konigsberg, J;Kotwal, A V;Kreps, M;Kroll, J;Kruse, M;Kuhr, T;Kurata, M;Laasanen, A T;Lammel, S;Lancaster, M;Lannon, K;Latino, G;Lee, H S;Lee, J S;Leo, S;Leone, S;Lewis, J D;Limosani, A;Lipeles, E;Lister, A;Liu, Q;Liu, T;Lockwitz, S;Loginov, A;Lucchesi, D;Lucà, A;Lueck, J;Lujan, P;Lukens, P;Lungu, G;Lys, J;Lysak, R;Madrak, R;Maestro, P;Malik, S;Manca, G;Manousakis-Katsikakis, A;Marchese, L;Margaroli, F;Marino, P;Matera, K;Mattson, M E;Mazzacane, A;Mazzanti, P;McNulty, R;Mehta, A;Mehtala, P;Menzione, A;Mesropian, C;Miao, T;Michielin, E;Mietlicki, D;Mitra, A;Miyake, H;Moed, S;Moggi, N;Moon, C S;Moore, R;Morello, M J;Mukherjee, A;Muller, Th;Murat, P;Mussini, M;Nachtman, J;Nagai, Y;Naganoma, J;Nakano, I;Napier, A;Nett, J;Nigmanov, T;Nodulman, L;Noh, S Y;Norniella, O;Oakes, L;Oh, S H;Oh, Y D;Okusawa, T;Orava, R;Ortolan, L;Pagliarone, C;Palencia, E;Palni, P;Papadimitriou, V;Parker, W;Pauletta, G;Paulini, M;Paus, C;Phillips, T J;Piacentino, G;Pianori, E;Pilot, J;Pitts, K;Plager, C;Pondrom, L;Poprocki, S;Potamianos, K;Pranko, A;Prokoshin, F;Ptohos, F;Punzi, G;Redondo Fernández, I;Renton, P;Rescigno, M;Rimondi, F;Ristori, L;Robson, A;Rodriguez, T;Rolli, S;Ronzani, M;Roser, R;Rosner, J L;Ruffini, F;Ruiz, A;Russ, J;Rusu, V;Sakumoto, W K;Sakurai, Y;Santi, L;Sato, K;Saveliev, V;Savoy-Navarro, A;Schlabach, P;Schmidt, E E;Schwarz, T;Scodellaro, L;Scuri, F;Seidel, S;Seiya, Y;Semenov, A;Sforza, F;Shalhout, S Z;Shears, T;Shepard, P F;Shimojima, M;Shochet, M;Shreyber-Tecker, I;Simonenko, A;Sliwa, K;Smith, J R;Snider, F D;Song, H;Sorin, V;St Denis, R;Stancari, M;Stentz, D;Strologas, J;Sudo, Y;Sukhanov, A;Suslov, I;Takemasa, K;Takeuchi, Y;Tang, J;Tecchio, M;Teng, P K;Thom, J;Thomson, E;Thukral, V;Toback, D;Tokar, S;Tollefson, K;Tomura, T;Torre, S;Torretta, D;Totaro, P;Trovato, M;Ukegawa, F;Uozumi, S;Vázquez, F;Velev, G;Vellidis, K;Vernieri, C;Vidal, M;Vilar, R;Vizán, J;Vogel, M;Volpi, G;Wagner, P;Wallny, R;Wang, S M;Waters, D;Wester, W C;Whiteson, D;Wicklund, A B;Wilbur, S;Williams, H H;Wilson, J S;Wilson, P;Winer, B L;Wittich, P;Wolbers, S;Wolfmeister, H;Wright, T;Wu, X;Wu, Z;Yamamoto, K;Yamato, D;Yang, T;Yang, U K;Yang, Y C;Yao, W-M;Yeh, G P;Yi, K;Yoh, J;Yorita, K;Yoshida, T;Yu, G B;Yu, I;Zanetti, A M;Zeng, Y;Zhou, C;Zucchelli, S
2022
Abstract
The mass of the W boson, a mediator of the weak force between elementary particles, is tightly constrained by the symmetries of the standard model of particle physics. The Higgs boson was the last missing component of the model. After observation of the Higgs boson, a measurement of the W boson mass provides a stringent test of the model. We measure the W boson mass, M-W, using data corresponding to 8.8 inverse femtobarns of integrated luminosity collected in proton-antiproton collisions at a 1.96 tera-electron volt center-of-mass energy with the CDF II detector at the Fermilab Tevatron collider. A sample of approximately 4 million W boson candidates is used to obtain M-W = 80,433.5 +/- 6.4(stat) +/- 6.9(syst) = 80,433.5 +/- 9.4MeV/c(2), the precision of which exceeds that of all previous measurements combined (stat, statistical uncertainty; syst, systematic uncertainty; MeV, mega-electron volts; c, speed of light in a vacuum). This measurement is in significant tension with the standard model expectation.
Aaltonen, T., Amerio, S., Amidei, D., Anastassov, A., Annovi, A., Antos, J., et al. (2022). High-precision measurement of the W boson mass with the CDF II detector. SCIENCE, 376(6589), 170-176 [10.1126/science.abk1781].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.