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CRIS Current Research Information System
The Cabibbo-suppressed decay Λb0 → χc1 p π− is observed for the first time using data from proton-proton collisions corresponding to an integrated luminosity of 6 fb^−1, collected with the LHCb detector at a centre-of-mass energy of 13 TeV. Evidence for the Λb0 → χc2 p π− decay is also found. Using the Λb0 → χc1 p K− decay as normalisation channel, the ratios of branching fractions are measured to be B(Λ0b → χc1 p π−)/B(Λ0b → χc1 p K−) = (6.59 ± 1.01 ± 0.22) × 10^−2, B(Λ0b → χc2 p π−)/B(Λ0b → χc1 p π−) = 0.95 ± 0.30 ± 0.04 ± 0.04, B(Λ0b → χc2 p K−)/B(Λ0b → χc1 p K−) = 1.06 ± 0.05 ± 0.04 ± 0.04, where the first uncertainty is statistical, the second is systematic and the third is due to the uncertainties in the branching fractions of χc1,2 → J/ψ γ decays.
Aaij, R., Abellán Beteta, C., Ackernley, T., Adeva, B., Adinolfi, M., Afsharnia, H., et al. (2021). Observation of the Decay Λb0 → χc1 p π−. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2021(5), 0-20 [10.1007/JHEP05(2021)095].
Observation of the Decay Λb0 → χc1 p π−
Aaij, R.;Abellán Beteta, C.;Ackernley, T.;Adeva, B.;Adinolfi, M.;Afsharnia, H.;Aidala, C. A.;Aiola, S.;Ajaltouni, Z.;Akar, S.;Albrecht, J.;Alessio, F.;Alexander, M.;Alfonso Albero, A.;Aliouche, Z.;Alkhazov, G.;Alvarez Cartelle, P.;Amato, S.;Amhis, Y.;An, L.;Anderlini, L.;Andreianov, A.;Andreotti, M.;Archilli, F.;Artamonov, A.;Artuso, M.;Arzymatov, K.;Aslanides, E.;Atzeni, M.;Audurier, B.;Bachmann, S.;Bachmayer, M.;Back, J. J.;Baladron Rodriguez, P.;Balagura, V.;Baldini, W.;Baptista Leite, J.;Barlow, R. J.;Barsuk, S.;Barter, W.;Bartolini, M.;Baryshnikov, F.;Basels, J. M.;Bassi, G.;Batsukh, B.;Battig, A.;Bay, A.;Becker, M.;Bedeschi, F.;Bediaga, I.;Beiter, A.;Belavin, V.;Belin, S.;Bellee, V.;Belous, K.;Belov, I.;Belyaev, I.;Bencivenni, G.;Ben-Haim, E.;Berezhnoy, A.;Bernet, R.;Berninghoff, D.;Bernstein, H. C.;Bertella, C.;Bertolin, A.;Betancourt, C.;Betti, F.;Bezshyiko, Ia.;Bhasin, S.;Bhom, J.;Bian, L.;Bieker, M. S.;Bifani, S.;Billoir, P.;Birch, M.;Bishop, F. C. 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M.;Hennessy, K.;Henry, L.;Heuel, J.;Hicheur, A.;Hill, D.;Hilton, M.;Hollitt, S. E.;Hu, J.;Hu, J.;Hu, W.;Huang, W.;Huang, X.;Hulsbergen, W.;Hunter, R. J.;Hushchyn, M.;Hutchcroft, D.;Hynds, D.;Ibis, P.;Idzik, M.;Ilin, D.;Ilten, P.;Inglessi, A.;Ishteev, A.;Ivshin, K.;Jacobsson, R.;Jakobsen, S.;Jans, E.;Jashal, B. K.;Jawahery, A.;Jevtic, V.;Jezabek, M.;Jiang, F.;John, M.;Johnson, D.;Jones, C. R.;Jones, T. P.;Jost, B.;Jurik, N.;Kandybei, S.;Kang, Y.;Karacson, M.;Karpov, M.;Keizer, F.;Kenzie, M.;Ketel, T.;Khanji, B.;Kharisova, A.;Kholodenko, S.;Kirn, T.;Kirsebom, V. S.;Kitouni, O.;Klaver, S.;Klimaszewski, K.;Koliiev, S.;Kondybayeva, A.;Konoplyannikov, A.;Kopciewicz, P.;Kopecna, R.;Koppenburg, P.;Korolev, M.;Kostiuk, I.;Kot, O.;Kotriakhova, S.;Kravchenko, P.;Kravchuk, L.;Krawczyk, R. D.;Kreps, M.;Kress, F.;Kretzschmar, S.;Krokovny, P.;Krupa, W.;Krzemien, W.;Kucewicz, W.;Kucharczyk, M.;Kudryavtsev, V.;Kuindersma, H. S.;Kunde, G. J.;Kvaratskheliya, T.;Lacarrere, D.;Lafferty, G.;Lai, A.;Lampis, A.;Lancierini, D.;Lane, J. J.;Lane, R.;Lanfranchi, G.;Langenbruch, C.;Langer, J.;Lantwin, O.;Latham, T.;Lazzari, F.;Le Gac, R.;Lee, S. H.;Lefèvre, R.;Leflat, A.;Legotin, S.;Leroy, O.;Lesiak, T.;Leverington, B.;Li, H.;Li, L.;Li, P.;Li, S.;Li, Y.;Li, Y.;Li, Z.;Liang, X.;Lin, T.;Lindner, R.;Lisovskyi, V.;Litvinov, R.;Liu, G.;Liu, H.;Liu, S.;Liu, X.;Loi, A.;Lomba Castro, J.;Longstaff, I.;Lopes, J. H.;Lovell, G. H.;Lu, Y.;Lucchesi, D.;Luchuk, S.;Lucio Martinez, M.;Lukashenko, V.;Luo, Y.;Lupato, A.;Luppi, E.;Lupton, O.;Lusiani, A.;Lyu, X.;Ma, L.;Ma, R.;Maccolini, S.;Machefert, F.;Maciuc, F.;Macko, V.;Mackowiak, P.;Maddrell-Mander, S.;Madejczyk, O.;Madhan Mohan, L. R.;Maev, O.;Maevskiy, A.;Maisuzenko, D.;Majewski, M. W.;Malczewski, J. J.;Malde, S.;Malecki, B.;Malinin, A.;Maltsev, T.;Malygina, H.;Manca, G.;Mancinelli, G.;Manuzzi, D.;Marangotto, D.;Maratas, J.;Marchand, J. 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H.;Murray, D.;Muzzetto, P.;Naik, P.;Nakada, T.;Nandakumar, R.;Nanut, T.;Nasteva, I.;Needham, M.;Neri, I.;Neri, N.;Neubert, S.;Neufeld, N.;Newcombe, R.;Nguyen, T. D.;Nguyen-Mau, C.;Niel, E. M.;Nieswand, S.;Nikitin, N.;Nolte, N. S.;Nunez, C.;Oblakowska-Mucha, A.;Obraztsov, V.;O'Hanlon, D. P.;Oldeman, R.;Olivares, M. E.;Onderwater, C. J. G.;Ossowska, A.;Otalora Goicochea, J. M.;Ovsiannikova, T.;Owen, P.;Oyanguren, A.;Pagare, B.;Pais, P. R.;Pajero, T.;Palano, A.;Palutan, M.;Pan, Y.;Panshin, G.;Papanestis, A.;Pappagallo, M.;Pappalardo, L. L.;Pappenheimer, C.;Parker, W.;Parkes, C.;Parkinson, C. J.;Passalacqua, B.;Passaleva, G.;Pastore, A.;Patel, M.;Patrignani, C.;Pawley, C. J.;Pearce, A.;Pellegrino, A.;Pepe Altarelli, M.;Perazzini, S.;Pereima, D.;Perret, P.;Petric, M.;Petridis, K.;Petrolini, A.;Petrov, A.;Petrucci, S.;Petruzzo, M.;Pham, T. T. 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B.;Zou, Q.;Zucchelli, S.;Zuliani, D.;Zunica, G.
2021
Abstract
The Cabibbo-suppressed decay Λb0 → χc1 p π− is observed for the first time using data from proton-proton collisions corresponding to an integrated luminosity of 6 fb^−1, collected with the LHCb detector at a centre-of-mass energy of 13 TeV. Evidence for the Λb0 → χc2 p π− decay is also found. Using the Λb0 → χc1 p K− decay as normalisation channel, the ratios of branching fractions are measured to be B(Λ0b → χc1 p π−)/B(Λ0b → χc1 p K−) = (6.59 ± 1.01 ± 0.22) × 10^−2, B(Λ0b → χc2 p π−)/B(Λ0b → χc1 p π−) = 0.95 ± 0.30 ± 0.04 ± 0.04, B(Λ0b → χc2 p K−)/B(Λ0b → χc1 p K−) = 1.06 ± 0.05 ± 0.04 ± 0.04, where the first uncertainty is statistical, the second is systematic and the third is due to the uncertainties in the branching fractions of χc1,2 → J/ψ γ decays.
Aaij, R., Abellán Beteta, C., Ackernley, T., Adeva, B., Adinolfi, M., Afsharnia, H., et al. (2021). Observation of the Decay Λb0 → χc1 p π−. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2021(5), 0-20 [10.1007/JHEP05(2021)095].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.