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We measure the mass difference, Δm0, between the D∗(2010)+ and the D0 and the natural linewidth, Γ, of the transition D∗(2010)+→D0π+. The data were recorded with the BABAR detector at center-of-mass energies at and near the Υ(4S) resonance, and correspond to an integrated luminosity of approximately 477 fb−1. The D0 is reconstructed in the decay modes D0→K−π+ and D0→K−π+π−π+. For the decay mode D0→K−π+ we obtain Γ=(83.4±1.7±1.5) keV and Δm0=(145425.6±0.6±1.8) keV, where the quoted errors are statistical and systematic, respectively. For the D0→K−π+π−π+ mode we obtain Γ=(83.2±1.5±2.6) keV and Δm0=(145426.6±0.5±2.0) keV. The combined measurements yield Γ=(83.3±1.2±1.4) keV and Δm0=(145425.9±0.4±1.7) keV; the width is a factor of approximately 12 times more precise than the previous value, while the mass difference is a factor of approximately 6 times more precise.
Lees, J.P., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2013). Measurement of the D*(2010)(+) natural linewidth and the D*(2010)(+)-D-0 mass difference. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 88(5), 1-20 [10.1103/PhysRevD.88.052003].
Measurement of the D*(2010)(+) natural linewidth and the D*(2010)(+)-D-0 mass difference
Lees, J. P.;Poireau, V.;Tisserand, V.;Grauges, E.;Palano, A.;Eigen, G.;Stugu, B.;Brown, D. N.;Kerth, L. T.;Kolomensky, Y.u. G.;Lynch, G.;Koch, H.;Schroeder, T.;Hearty, C.;Mattison, T. S.;Mckenna, J. A.;So, R. Y.;Khan, A.;Blinov, V. E.;Buzykaev, A. R.;Druzhinin, V. P.;Golubev, V. B.;Kravchenko, E. A.;Onuchin, A. P.;Serednyakov, S. I.;Skovpen, Y.u. I.;Solodov, E. P.;Todyshev, K. Y.u.;Yushkov, A. N.;Kirkby, D.;Lankford, A. J.;Mandelkern, M.;Dey, B.;Gary, J. W.;Long, O.;Vitug, G. M.;Campagnari, C.;Sevilla, M. Franco;Hong, T. M.;Kovalskyi, D.;Richman, J. D.;West, C. A.;Eisner, A. M.;Lockman, W. S.;Martinez, A. J.;Schumm, B. A.;Seiden, A.;Chao, D. S.;Cheng, C. H.;Echenard, B.;Flood, K. T.;Hitlin, D. G.;Ongmongkolkul, P.;Porter, F. C.;Andreassen, R.;Fabby, C.;Huard, Z.;Meadows, B. T.;Sokoloff, M. D.;Sun, L.;Bloom, P. C.;Ford, W. T.;Gaz, A.;Nauenberg, U.;Smith, J. G.;Wagner, S. R.;Ayad, R.;Toki, W. H.;Spaan, B.;Schubert, K. R.;Schwierz, R.;Bernard, D.;Verderi, M.;Playfer, S.;Bettoni, D.;Bozzi, C.;Calabrese, R.;Cibinetto, G.;Fioravanti, E.;Garzia, I.;Luppi, E.;Piemontese, L.;Santoro, V.;Baldini Ferroli, R.;Calcaterra, A.;de Sangro, R.;Finocchiaro, G.;Patteri, P.;Peruzzi, I. M.;Piccolo, M.;Rama, M.;Zallo, A.;Contri, R.;Guido, E.;Lo Vetere, M.;Monge, M. R.;Passaggio, S.;PATRIGNANI, CLAUDIA;Robutti, E.;Bhuyan, B.;Prasad, V.;Morii, M.;Adametz, A.;Uwer, U.;Lacker, H. M.;Dauncey, P. D.;Mallik, U.;Chen, C.;Cochran, J.;Meyer, W. T.;Prell, S.;Rubin, A. E.;Gritsan, A. V.;Arnaud, N.;Davier, M.;Derkach, D.;Grosdidier, G.;Le Diberder, F.;Lutz, A. M.;Malaescu, B.;Roudeau, P.;Stocchi, A.;Wormser, G.;Lange, D. J.;Wright, D. M.;Coleman, J. P.;Fry, J. R.;Gabathuler, E.;Hutchcroft, D. E.;Payne, D. J.;Touramanis, C.;Bevan, A. J.;Di Lodovico, F.;Sacco, R.;Sigamani, M.;Cowan, G.;Bougher, J.;Davis, C. L.;Denig, A. G.;Fritsch, M.;Gradl, W.;Griessinger, K.;Hafner, A.;Prencipe, E.;Barlow, R. J.;Lafferty, G. D.;Behn, E.;Cenci, R.;Hamilton, B.;Jawahery, A.;Roberts, D. A.;Cowan, R.;Dujmic, D.;Sciolla, G.;Cheaib, R.;Patel, P. M.;Robertson, S. H.;Biassoni, P.;Neri, N.;Palombo, F.;Cremaldi, L.;Godang, R.;Sonnek, P.;Summers, D. J.;Nguyen, X.;Simard, M.;Taras, P.;De Nardo, G.;Monorchio, D.;Onorato, G.;Sciacca, C.;Martinelli, M.;Raven, G.;Jessop, C. P.;Losecco, J. M.;Honscheid, K.;Kass, R.;Brau, J.;Frey, R.;Sinev, N. B.;Strom, D.;Torrence, E.;Feltresi, E.;Gagliardi, N.;Margoni, M.;Morandin, M.;Posocco, M.;Rotondo, M.;Simi, G.;Simonetto, F.;Stroili, R.;Akar, S.;Ben Haim, E.;Bomben, M.;Bonneaud, G. R.;Briand, H.;Calderini, G.;Chauveau, J.;Leruste, P.h.;Marchiori, G.;Ocariz, J.;Sitt, S.;Biasini, M.;Manoni, E.;Pacetti, S.;Rossi, A.;Angelini, C.;Batignani, G.;Bettarini, S.;Carpinelli, M.;Casarosa, G.;Cervelli, A.;Forti, F.;Giorgi, M. A.;Lusiani, A.;Oberhof, B.;Paoloni, E.;Perez, A.;Rizzo, G.;Walsh, J. J.;Pegna, D. Lopes;Olsen, J.;Smith, A. J. S.;Anulli, F.;Faccini, R.;Ferrarotto, F.;Ferroni, F.;Gaspero, M.;Gioi, L. Li;Piredda, G.;Buenger, C.;Gruenberg, O.;Hartmann, T.;Leddig, T.;Voss, C.;Waldi, R.;Adye, T.;Olaiya, E. O.;Wilson, F. F.;Emery, S.;de Monchenault, G. Hamel;Vasseur, G.;Yeche, C.h.;Aston, D.;Bard, D. J.;Benitez, J. F.;Cartaro, C.;Convery, M. R.;Dorfan, J.;Dubois Felsmann, G. P.;Dunwoodie, W.;Ebert, M.;Field, R. C.;Fulsom, B. G.;Gabareen, A. M.;Graham, M. T.;Hast, C.;Innes, W. R.;Kim, P.;Kocian, M. L.;Leith, D. W. G. S.;Lewis, P.;Lindemann, D.;Lindquist, B.;Luitz, S.;Luth, V.;Lynch, H. L.;Macfarlane, D. B.;Muller, D. R.;Neal, H.;Nelson, S.;Perl, M.;Pulliam, T.;Ratcliff, B. N.;Roodman, A.;Salnikov, A. A.;Schindler, R. H.;Snyder, A.;Su, D.;Sullivan, M. K.;Va'Vra, J.;Wagner, A. P.;Wang, W. F.;Wisniewski, W. J.;Wittgen, M.;Wright, D. H.;Wulsin, H. W.;Ziegler, V.;Park, W.;Purohit, M. V.;White, R. M.;Wilson, J. R.;Randle Conde, A.;Sekula, S. J.;Bellis, M.;Burchat, P. R.;Miyashita, T. S.;Puccio, E. M. T.;Alam, M. S.;Ernst, J. A.;Gorodeisky, R.;Guttman, N.;Peimer, D. R.;Soffer, A.;Spanier, S. M.;Ritchie, J. L.;Ruland, A. M.;Schwitters, R. F.;Wray, B. C.;Izen, J. M.;Lou, X. C.;Bianchi, F.;Gamba, D.;Zambito, S.;Lanceri, L.;Vitale, L.;Martinez Vidal, F.;Oyanguren, A.;Villanueva Perez, P.;Ahmed, H.;Albert, J.;Banerjee, S.w.;Bernlochner, F. U.;Choi, H. H. F.;King, G. J.;Kowalewski, R.;Lewczuk, M. J.;Lueck, T.;Nugent, I. M.;Roney, J. M.;Sobie, R. J.;Tasneem, N.;Gershon, T. J.;Harrison, P. F.;Latham, T. E.;Band, H. R.;Dasu, S.;Pan, Y.;Prepost, R.;Wu, S. L.;Collaboration, Babar
2013
Abstract
We measure the mass difference, Δm0, between the D∗(2010)+ and the D0 and the natural linewidth, Γ, of the transition D∗(2010)+→D0π+. The data were recorded with the BABAR detector at center-of-mass energies at and near the Υ(4S) resonance, and correspond to an integrated luminosity of approximately 477 fb−1. The D0 is reconstructed in the decay modes D0→K−π+ and D0→K−π+π−π+. For the decay mode D0→K−π+ we obtain Γ=(83.4±1.7±1.5) keV and Δm0=(145425.6±0.6±1.8) keV, where the quoted errors are statistical and systematic, respectively. For the D0→K−π+π−π+ mode we obtain Γ=(83.2±1.5±2.6) keV and Δm0=(145426.6±0.5±2.0) keV. The combined measurements yield Γ=(83.3±1.2±1.4) keV and Δm0=(145425.9±0.4±1.7) keV; the width is a factor of approximately 12 times more precise than the previous value, while the mass difference is a factor of approximately 6 times more precise.
Lees, J.P., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2013). Measurement of the D*(2010)(+) natural linewidth and the D*(2010)(+)-D-0 mass difference. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 88(5), 1-20 [10.1103/PhysRevD.88.052003].
Lees, J. P.; Poireau, V.; Tisserand, V.; Grauges, E.; Palano, A.; Eigen, G.; Stugu, B.; Brown, D. N.; Kerth, L. T.; Kolomensky, Yu. G.; Lynch, G.; Koc...espandi
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
