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Observations of exotic structures in the J/ψ p channel, which we refer to as charmonium-pentaquark states, in Λ0b → J/ψ K− p decays are presented. The data sample corresponds to an integrated luminosity of 3 fb^−1 acquired with the LHCb detector from 7 and 8 TeV pp collisions. An amplitude analysis of the three-body final state reproduces the two-body mass and angular distributions. To obtain a satisfactory fit of the structures seen in the J/ψ p mass spectrum, it is necessary to include two Breit-Wigner amplitudes that each describe a resonant state. The significance of each of these resonances is more than 9 standard deviations. One has a mass of 4380 ± 8 ± 29 MeV and a width of 205 ± 18 ± 86 MeV, while the second is narrower, with a mass of 4449.8 ± 1.7 ± 2.5 MeV and a width of 39 ± 5 ± 19 MeV. The preferred J^P assignments are of opposite parity, with one state having spin 3/2 and the other 5/2.
Aaij, R., Adeva, B., Adinolfi, M., Affolder, A., Ajaltouni, Z., Akar, S., et al. (2015). Observation of J/ψ p Resonances Consistent with Pentaquark States in Λ0b → J/ψ K− p Decays. PHYSICAL REVIEW LETTERS, 115(7), 1-15 [10.1103/PhysRevLett.115.072001].
Observation of J/ψ p Resonances Consistent with Pentaquark States in Λ0b → J/ψ K− p Decays
Aaij,R;Adeva, B.;Adinolfi, M.;Affolder, A.;Ajaltouni, Z.;Akar, S.;Albrecht, J.;Alessio, F.;Alexander, M.;Ali, S.;Alkhazov, G.;Cartelle, P. Alvarez;Jr, A. A. Alves;Amato, S.;Amerio, S.;Amhis, Y.;An, L.;Anderlini, L.;Anderson, J.;Andreassi, G.;Andreotti, M.;Andrews, J. E.;Appleby, R. B.;Gutierrez, O. Aquines;Archilli, F.;D'Argent, P.;Artamonov, A.;Artuso, M.;Aslanides, E.;Auriemma, G.;Baalouch, M.;Bachmann, S.;Back, J. J.;Badalov, A.;Baesso, C.;Baldini, W.;Barlow, R. J.;Barschel, C.;Barsuk, S.;Barter, W.;Batozskaya, V.;Battista, V.;Bay, A.;Beaucourt, L.;Beddow, J.;Bedeschi, F.;Bediaga, I.;Bel, L. J.;Bellee, V.;Belloli, N.;Belyaev, I.;Ben Haim, E.;Bencivenni, G.;Benson, S.;Benton, J.;Berezhnoy, A.;Bernet, R.;Bertolin, A.;Bettler, M. O.;Beuzekom, M. van;Bien, A.;Bifani, S.;Billoir, P.;Bird, T.;Birnkraut, A.;Bizzeti, A.;Blake, T.;Blanc, F.;Blouw, J.;Blusk, S.;Bocci, V.;Bondar, A.;Bondar, N.;Bonivento, W.;Borghi, S.;Borsato, M.;Bowcock, T. J. 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R.;Joram, C.;Jost, B.;Jurik, N.;Kandybei, S.;Kanso, W.;Karacson, M.;Karbach, T. M.;Karodia, S.;Kelsey, M.;Kenyon, I. R.;Kenzie, M.;Ketel, T.;Khanji, B.;Khurewathanakul, C.;Klaver, S.;Klimaszewski, K.;Kochebina, O.;Kolpin, M.;Komarov, I.;Koopman, R. F.;Koppenburg, P.;Kozeiha, M.;Kravchuk, L.;Kreplin, K.;Kreps, M.;Krocker, G.;Krokovny, P.;Kruse, F.;Krzemien, W.;Kucewicz, W.;Kucharczyk, M.;Kudryavtsev, V.;Kuonen, A. K.;Kurek, K.;Kvaratskheliya, T.;Lacarrere, D.;Lafferty, G.;Lai, A.;Lambert, D.;Lanfranchi, G.;Langenbruch, C.;Langhans, B.;Latham, T.;Lazzeroni, C.;Gac, R. Le;Leerdam, J. van;Lees, J. P.;Lefèvre, R.;Leflat, A.;Lefrançois, J.;Leroy, O.;Lesiak, T.;Leverington, B.;Li, Y.;Likhomanenko, T.;Liles, M.;Lindner, R.;Linn, C.;Lionetto, F.;Liu, B.;Liu, X.;Loh, D.;Longstaff, I.;Lopes, J. H.;Lucchesi, D.;Martinez, M. Lucio;Luo, H.;Lupato, A.;Luppi, E.;Lupton, O.;Lusardi, N.;Machefert, F.;Maciuc, F.;Maev, O.;Maguire, K.;Malde, S.;Malinin, A.;Manca, G.;Mancinelli, G.;Manning, P.;Mapelli, A.;Maratas, J.;Marchand, J. F.;Marconi, U.;Benito, C. Marin;Marino, P.;Marks, J.;Martellotti, G.;Martin, M.;Martinelli, M.;Santos, D. Martinez;Vidal, F. Martinez;Tostes, D. Martins;Massafferri, A.;Matev, R.;Mathad, A.;Mathe, Z.;Matteuzzi, C.;Matthieu, K.;Mauri, A.;Maurin, B.;Mazurov, A.;Mccann, M.;Mccarthy, J.;Mcnab, A.;Mcnulty, R.;Meadows, B.;Meier, F.;Meissner, M.;Melnychuk, D.;Merk, M.;Milanes, D. A.;Minard, M. N.;Mitzel, D. S.;Rodriguez, J. Molina;Monroy, I. A.;Monteil, S.;Morandin, M.;Morawski, P.;Mordà, A.;Morello, M. J.;Moron, J.;Morris, A. B.;Mountain, R.;Muheim, F.;Müller, J.;Müller, K.;Müller, V.;MUSSINI, MANUEL;Muster, B.;Naik, P.;Nakada, T.;Nandakumar, R.;Nandi, A.;Nasteva, I.;Needham, M.;Neri, N.;Neubert, S.;Neufeld, N.;Neuner, M.;Nguyen, A. D.;Nguyen, T. 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Silva;Simi, G.;Sirendi, M.;Skidmore, N.;Skillicorn, I.;Skwarnicki, T.;Smith, E.;Smith, E.;Smith, I. T.;Smith, J.;Smith, M.;Snoek, H.;Sokoloff, M. D.;Soler, F. J. P.;Soomro, F.;Souza, D.;Paula, B. Souza De;Spaan, B.;Spradlin, P.;Sridharan, S.;Stagni, F.;Stahl, M.;Stahl, S.;Stefkova, S.;Steinkamp, O.;Stenyakin, O.;Stevenson, S.;Stoica, S.;Stone, S.;Storaci, B.;Stracka, S.;Straticiuc, M.;Straumann, U.;Sun, L.;Sutcliffe, W.;Swientek, K.;Swientek, S.;Syropoulos, V.;Szczekowski, M.;Szczypka, P.;Szumlak, T.;T'Jampens, S.;Tayduganov, A.;Tekampe, T.;Teklishyn, M.;Tellarini, G.;Teubert, F.;Thomas, C.;Thomas, E.;Tilburg, J. van;Tisserand, V.;Tobin, M.;Todd, J.;Tolk, S.;Tomassetti, L.;Tonelli, D.;Topp Joergensen, S.;Torr, N.;Tournefier, E.;Tourneur, S.;Trabelsi, K.;Tran, M. T.;Tresch, M.;Trisovic, A.;Tsaregorodtsev, A.;Tsopelas, P.;Tuning, N.;Ukleja, A.;Ustyuzhanin, A.;Uwer, U.;Vacca, C.;VAGNONI, VINCENZO MARIA;Valenti, G.;Vallier, A.;Gomez, R. Vazquez;Regueiro, P. Vazquez;Sierra, C. Vázquez;Vecchi, S.;Velthuis, J. J.;Veltri, M.;Veneziano, G.;Vesterinen, M.;Viaud, B.;Vieira, D.;Diaz, M. Vieites;Vilasis Cardona, X.;Vollhardt, A.;Volyanskyy, D.;Voong, D.;Vorobyev, A.;Vorobyev, V.;Voß, C.;Vries, J. A. de;Waldi, R.;Wallace, C.;Wallace, R.;Walsh, J.;Wandernoth, S.;Wang, J.;Ward, D. R.;Watson, N. K.;Websdale, D.;Weiden, A.;Whitehead, M.;Wilkinson, G.;Wilkinson, M.;Williams, M.;Williams, M. P.;Williams, M.;Williams, T.;Wilson, F. F.;Wimberley, J.;Wishahi, J.;Wislicki, W.;Witek, M.;Wormser, G.;Wotton, S. A.;Wright, S.;Wyllie, K.;Xie, Y.;Xu, Z.;Yang, Z.;Yu, J.;Yuan, X.;Yushchenko, O.;ZANGOLI, MARIA;Zavertyaev, M.;Zhang, L.;Zhang, Y.;Zhelezov, A.;Zhokhov, A.;Zhong, L.;ZUCCHELLI, STEFANO
2015
Abstract
Observations of exotic structures in the J/ψ p channel, which we refer to as charmonium-pentaquark states, in Λ0b → J/ψ K− p decays are presented. The data sample corresponds to an integrated luminosity of 3 fb^−1 acquired with the LHCb detector from 7 and 8 TeV pp collisions. An amplitude analysis of the three-body final state reproduces the two-body mass and angular distributions. To obtain a satisfactory fit of the structures seen in the J/ψ p mass spectrum, it is necessary to include two Breit-Wigner amplitudes that each describe a resonant state. The significance of each of these resonances is more than 9 standard deviations. One has a mass of 4380 ± 8 ± 29 MeV and a width of 205 ± 18 ± 86 MeV, while the second is narrower, with a mass of 4449.8 ± 1.7 ± 2.5 MeV and a width of 39 ± 5 ± 19 MeV. The preferred J^P assignments are of opposite parity, with one state having spin 3/2 and the other 5/2.
Aaij, R., Adeva, B., Adinolfi, M., Affolder, A., Ajaltouni, Z., Akar, S., et al. (2015). Observation of J/ψ p Resonances Consistent with Pentaquark States in Λ0b → J/ψ K− p Decays. PHYSICAL REVIEW LETTERS, 115(7), 1-15 [10.1103/PhysRevLett.115.072001].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.