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The bottomonium spectrum, consisting of bound states of a b quark and an anti-b quark, provides an excellent laboratory for probing quantum chromodynamics in the non-perturbative regime. While S and P-wave bottomonium states are well studied experimentally, information on D-wave states remains scarce. We search for the D-wave bottomonium states Υ2(1D) and Υ3(1D) via the decay of a vector bottomonium-like state Υ(10753) in the reaction e+e− → π+π−Υ(1D), using 19.6 fb−1 of data collected with the Belle II detector at center-of-mass energies, 10.701, 10.745, and 10.805 GeV, in the vicinity of the Υ(10753) resonance. No significant signals are observed. We set upper limits at the 90% credibility level on the products of the cross sections and branching fractions, σ[e+e− → π+π−Υ2(1D)] × ℬ(Υ2(1D) → γχb1) and σ[e+e− → π+π−Υ3(1D)] × ℬ(Υ3(1D) → γχb2), at each center-of-mass energy.
Abumusabh, M., Adachi, I., Aggarwal, A., Aggarwal, L., Ahmed, H., Ahn, Y., et al. (2026). Study of e+e− → π+π−Υ(1D) at Belle II. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2026(6), 1-22 [10.1007/JHEP06(2026)278].
Study of e+e− → π+π−Υ(1D) at Belle II
Abumusabh M.;Adachi I.;Aggarwal A.;Aggarwal L.;Ahmed H.;Ahn Y.;Aihara H.;Alghamdi S.;Alhakami M.;Aloisio A.;Althubiti N.;Amos K.;Angelsmark M.;Anh Ky N.;Antonioli C.;Asner D. M.;Atmacan H.;Aushev T.;Ayad R.;Babu V.;Bae H.;Baghel N. K.;Bahinipati S.;Bambade P.;Banerjee S.;Barrett M.;Bartl M.;Baudot J.;Baur A.;Beaubien A.;Becherer F.;Becker J.;Bennett J. V.;Bernlochner F. U.;Bertacchi V.;Bertemes M.;Bertholet E.;Bessner M.;Bettarini S.;Bianchi F.;Bilka T.;Biswas D.;Bobrov A.;Bodrov D.;Bondar A.;Bonvicini G.;Borah J.;Boschetti A.;Bozek A.;Bracko M.;Branchini P.;Briere R. A.;Browder T. E.;Budano A.;Bussino S.;Campagna Q.;Campajola M.;Casarosa G.;Cecchi C.;Chang M. -C.;Cheema P.;Chen L.;Cheon B. G.;Cheshta C.;Chetri H.;Chilikin K.;Chirapatpimol K.;Cho H. -E.;Cho K.;Cho S. -J.;Choi S. -K.;Choudhury S.;Chutia S.;Cochran J.;Colorado-Caicedo J. A.;Consigny I.;Corona L.;Cui J. X.;De La Cruz-Burelo E.;De La Motte S. A.;De Nardo G.;De Pietro G.;de Sangro R.;Destefanis M.;Dey S.;Dhayal R.;Di Canto A.;Dingfelder J.;Dolezal Z.;Dominguez Jimenez I.;Dong T. V.;Dong X.;Dorigo M.;Dugic K.;Dujany G.;Ecker P.;Epifanov D.;Eppelt J.;Farkas R.;Feichtinger P.;Ferber T.;Fillinger T.;Finck C.;Finocchiaro G.;Forti F.;Frey A.;Fulsom B. G.;Gabrielli A.;Gale A.;Ganiev E.;Garg R.;Gaudino G.;Gaur V.;Gautam V.;Gaz A.;Gellrich A.;Ghevondyan G.;Ghosh D.;Ghumaryan H.;Giordano R.;Giri A.;Gironella Gironell P.;Gobbo B.;Godang R.;Gradl W.;Graziani E.;Greenwald D.;Guan Y.;Gudkova K.;Haide I.;Han Y.;Hayashii H.;Hazra S.;Hearty C.;Heidelbach A.;Heine G.;Heredia de la Cruz I.;Hernandez Villanueva M.;Higuchi T.;Hoek M.;Hohmann M.;Hoppe R.;Horak P.;Hsu C. -L.;Humair T.;Iijima T.;Inami K.;Ipsita N.;Ishikawa A.;Itoh R.;Iwasaki M.;Jackson P.;Jacobi D.;Jacobs W. W.;Jang E. -J.;Ji Q. P.;Jia S.;Jin Y.;Johnson A.;Kandra J.;Kang K. H.;Karyan G.;Keil F.;Ketter C.;Kiesling C.;Kim D. Y.;Kim H.;Kim J. -Y.;Kim K. -H.;Kinoshita K.;Kodys P.;Koga T.;Kohani S.;Korobov A.;Korpar S.;Kovalenko E.;Kowalewski R.;Krizan P.;Krokovny P.;Kuhr T.;Kulii Y.;Kumar D.;Kumar R.;Kumara K.;Kurokawa S.;Kuzmin A.;Kwon Y. -J.;Lacaprara S.;Lam T.;Lange J. S.;Lau T. S.;Laurenza M.;Leboucher R.;Le Diberder F. R.;Lee H.;Lee M. J.;Lemettais C.;Leo P.;Li H. -J.;Li L. K.;Li Q. M.;Li S. X.;Li W. Z.;Li Y.;Li Y. B.;Liao Y. P.;Libby J.;Lin J.;Liptak Z.;Liu M. H.;Liu Q. Y.;Liu Y.;Liu Z. Q.;Liventsev D.;Longo S.;Lozar A.;Lueck T.;Lyu C.;Ma J. L.;Ma Y.;Maggiora M.;Maharana S. P.;Maiti R.;Mancinelli G.;Manfredi R.;Manoni E.;Mantovano M.;Marcantonio D.;Marcello S.;Marfoli M.;Marinas C.;Martellini C.;Martens A.;Martinov T.;Massaccesi L.;Masuda M.;Matvienko D.;Maurya S. K.;Maushart M.;Mawas F.;McKenna J. A.;Mediankin Gruberova Z.;Mehta R.;Meier F.;Meleshko D.;Merola M.;Miller C.;Mirra M.;Miyabayashi K.;Miyake H.;Mizuk R.;Mohanty G. B.;Moneta S.;Moser H. -G.;Muller T.;Mussa R.;Nakamura I.;Nakao M.;Nakazawa H.;Nakazawa Y.;Naruki M.;Natkaniec Z.;Natochii A.;Nayak M.;Neu M.;Niiyama M.;Nishida S.;Nomaru R.;Novosel A.;Ogawa S.;Okubo R.;Ono H.;Otani F.;Pakhlov P.;Pakhlova G.;Panta A.;Pardi S.;Parham K.;Park J.;Park K.;Park S. -H.;Passeri A.;Patra S.;Paul S.;Pedlar T. K.;Pestotnik R.;Piccolo M.;Piilonen L. E.;Podesta-Lerma P. L. M.;Podobnik T.;Prakash A.;Praz C.;Prell S.;Prencipe E.;Prim M. T.;Privalov S.;Prudiiev I.;Purohit M. V.;Purwar H.;Raiz S.;Ravindran K.;Rehman J. U.;Reif M.;Reiter S.;Reuter L.;Ricalde Herrmann D.;Ripp-Baudot I.;Rizzo G.;Robertson S. H.;Roney J. M.;Rostomyan A.;Rout N.;Saha S.;Salutari L.;Sanders D. A.;Sandilya S.;Santelj L.;Santos C.;Savinov V.;Scavino B.;Schneider S.;Schoenning K.;Schwanda C.;Seino Y.;Senyo K.;Serrano J.;Sevior M. E.;Sfienti C.;Shan W.;Shen C. P.;Shi X. D.;Shillington T.;Shimasaki T.;Shiu J. -G.;Shtol D.;Sibidanov A.;Simon F.;Skorupa J.;Sobie R. J.;Sobotzik M.;Soffer A.;Sokolov A.;Solovieva E.;Spataro S.;Spenko K.;Spruck B.;Staric M.;Stavroulakis P.;Stefkova S.;Stroili R.;Strube J.;Sumihama M.;Suwonjandee N.;Takizawa M.;Tanida K.;Tenchini F.;Testa F.;Thaller A.;Tien Manh T.;Tittel O.;Tiwary R.;Torassa E.;Trabelsi K.;Trantou F. F.;Tsaklidis I.;Ueda I.;Unger K.;Unno Y.;Uno K.;Uno S.;Ushiroda Y.;Vahsen S. E.;van Tonder R.;Varvell K. E.;Veronesi M.;Vismaya V. S.;Vitale L.;Vobbilisetti V.;Volpe R.;Wakai M.;Wallner S.;Wang M. -Z.;Warburton A.;Watanabe M.;Watanuki S.;Wessel C.;Won E.;Xie Y.;Xu X. P.;Yabsley B. D.;Yan W.;Yan W.;Yelton J.;Yi K.;Yin J. H.;Yoshihara K.;Yuan J.;Yusa Y.;Zani L.;Zeng F.;Zeyrek M.;Zhang B.;Zhilich V.;Zhou J. S.;Zhou Q. D.;Zhu L.;Zlebcik R.
2026
Abstract
The bottomonium spectrum, consisting of bound states of a b quark and an anti-b quark, provides an excellent laboratory for probing quantum chromodynamics in the non-perturbative regime. While S and P-wave bottomonium states are well studied experimentally, information on D-wave states remains scarce. We search for the D-wave bottomonium states Υ2(1D) and Υ3(1D) via the decay of a vector bottomonium-like state Υ(10753) in the reaction e+e− → π+π−Υ(1D), using 19.6 fb−1 of data collected with the Belle II detector at center-of-mass energies, 10.701, 10.745, and 10.805 GeV, in the vicinity of the Υ(10753) resonance. No significant signals are observed. We set upper limits at the 90% credibility level on the products of the cross sections and branching fractions, σ[e+e− → π+π−Υ2(1D)] × ℬ(Υ2(1D) → γχb1) and σ[e+e− → π+π−Υ3(1D)] × ℬ(Υ3(1D) → γχb2), at each center-of-mass energy.
Abumusabh, M., Adachi, I., Aggarwal, A., Aggarwal, L., Ahmed, H., Ahn, Y., et al. (2026). Study of e+e− → π+π−Υ(1D) at Belle II. JOURNAL OF HIGH ENERGY PHYSICS, 2026(6), 1-22 [10.1007/JHEP06(2026)278].
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Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11585/1083450
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
