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The Near-Infrared Spectrometer and Photometer (NISP) on board Euclid includes several optical elements in its path that introduce artefacts into the data from non-nominal light paths. To ensure uncontaminated source photometry, these artefacts must be accurately accounted for. This paper focuses on two specific optical features in NISP's photometric data (NISP-P): ghosts caused by the telescope's dichroic beamsplitter, and the bandpass filters within the NISP fore-optics. Both ghost types exhibit a characteristic morphology and are offset from the originating stars. The offsets are well modelled using 2D polynomials; only stars brighter than approximately 10 magnitudes in each filter produce significant ghost contributions. The masking radii for these ghosts depend on both the source-star brightness and the filter wavelength, ranging from 20 to 40 pixels. We present the final relations and models used in the near-infrared (NIR) processing function (PF) to mask these ghosts for Euclid's Quick Data Release (Q1).
Paterson, K., Schirmer, M., Okumura, K., Venemans, B., Jahnke, K., Aghanim, N., et al. (2026). Euclid: VI. NISP-P optical ghosts. ASTRONOMY & ASTROPHYSICS, 707, 1-13 [10.1051/0004-6361/202555106].
Euclid: VI. NISP-P optical ghosts
K. Paterson;M. Schirmer;K. Okumura;B. Venemans;K. Jahnke;N. Aghanim;B. Altieri;A. Amara;S. Andreon;C. Baccigalupi;M. Baldi;A. Balestra;S. Bardelli;P. Battaglia;A. Biviano;A. Bonchi;E. Branchini;M. Brescia;J. Brinchmann;S. Camera;G. Ca??as-Herrera;V. Capobianco;J. Carretero;S. Casas;M. Castellano;G. Castignani;S. Cavuoti;K. C. Chambers;A. Cimatti;C. Colodro-Conde;G. Congedo;C. J. Conselice;L. Conversi;Y. Copin;F. Courbin;H. M. Courtois;A. Da Silva;R. da Silva;H. Degaudenzi;G. De Lucia;A. M. Di Giorgio;J. Dinis;H. Dole;F. Dubath;X. Dupac;S. Dusini;A. Ealet;S. Escoffier;M. Farina;R. Farinelli;F. Faustini;S. Ferriol;F. Finelli;S. Fotopoulou;N. Fourmanoit;M. Frailis;E. Franceschi;P. Franzetti;S. Galeotta;K. George;W. Gillard;B. Gillis;C. Giocoli;J. Gracia-Carpio;B. R. Granett;A. Grazian;F. Grupp;L. Guzzo;S. V. H. Haugan;H. Hoekstra;W. Holmes;F. Hormuth;A. Hornstrup;P. Hudelot;M. Jhabvala;E. Keih??nen;S. Kermiche;A. Kiessling;R. Kohley;B. Kubik;M. K??mmel;M. Kunz;H. Kurki-Suonio;A. M. C. Le Brun;D. Le Mignant;S. Ligori;P. B. Lilje;V. Lindholm;I. Lloro;G. Mainetti;D. Maino;E. Maiorano;O. Mansutti;S. Marcin;O. Marggraf;K. Markovic;M. Martinelli;N. Martinet;F. Marulli;R. Massey;H. J. McCracken;E. Medinaceli;S. Mei;M. Meneghetti;E. Merlin;G. Meylan;A. Mora;M. Moresco;L. Moscardini;R. Nakajima;C. Neissner;R. C. Nichol;S. -M. Niemi;J. W. Nightingale;C. Padilla;S. Paltani;F. Pasian;K. Pedersen;W. J. Percival;V. Pettorino;S. Pires;G. Polenta;M. Poncet;L. A. Popa;L. Pozzetti;F. Raison;R. Rebolo;A. Renzi;J. Rhodes;G. Riccio;E. Romelli;M. Roncarelli;E. Rossetti;R. Saglia;Z. Sakr;A. G. S??nchez;D. Sapone;B. Sartoris;J. A. Schewtschenko;P. Schneider;T. Schrabback;A. Secroun;E. Sefusatti;G. Seidel;M. Seiffert;S. Serrano;P. Simon;C. Sirignano;G. Sirri;L. Stanco;J. Steinwagner;P. Tallada-Cresp??;D. Tavagnacco;A. N. Taylor;I. Tereno;S. Toft;R. Toledo-Moreo;F. Torradeflot;I. Tutusaus;L. Valenziano;J. Valiviita;T. Vassallo;G. Verdoes Kleijn;A. Veropalumbo;Y. Wang;J. Weller;A. Zacchei;G. Zamorani;I. A. Zinchenko;E. Zucca;V. Allevato;M. Ballardini;M. Bolzonella;E. Bozzo;C. Burigana;R. Cabanac;M. Calabrese;P. Casenove;D. Di Ferdinando;J. A. Escartin Vigo;L. Gabarra;S. Matthew;N. Mauri;R. B. Metcalf;A. A. Nucita;A. Pezzotta;M. P??ntinen;C. Porciani;V. Scottez;M. Tenti;M. Viel;M. Wiesmann;Y. Akrami;I. T. Andika;S. Anselmi;M. Archidiacono;F. Atrio-Barandela;D. Bertacca;M. Bethermin;A. Blanchard;L. Blot;S. Borgani;M. L. Brown;S. Bruton;A. Calabro;A. Cappi;F. Caro;C. S. Carvalho;T. Castro;R. Chary;F. Cogato;S. Conseil;A. R. Cooray;O. Cucciati;S. Davini;F. De Paolis;G. Desprez;A. D??az-S??nchez;S. Di Domizio;J. M. Diego;P. Dimauro;A. Enia;Y. Fang;A. M. N. Ferguson;A. G. Ferrari;A. Finoguenov;A. Franco;K. Ganga;J. Garc??a-Bellido;T. Gasparetto;V. Gautard;E. Gaztanaga;F. Giacomini;F. Gianotti;G. Gozaliasl;A. Gregorio;M. Guidi;C. M. Gutierrez;A. Hall;W. G. Hartley;S. Hemmati;C. Hern??ndez-Monteagudo;H. Hildebrandt;J. Hjorth;J. J. E. Kajava;Y. Kang;V. Kansal;D. Karagiannis;K. Kiiveri;C. C. Kirkpatrick;S. Kruk;J. Le Graet;L. Legrand;M. Lembo;F. Lepori;G. Leroy;J. Lesgourgues;L. Leuzzi;T. I. Liaudat;S. J. Liu;A. Loureiro;J. Macias-Perez;G. Maggio;M. Magliocchetti;F. Mannucci;R. Maoli;J. Mart??n-Fleitas;C. J. A. P. Martins;L. Maurin;M. Miluzio;P. Monaco;A. Montoro;C. Moretti;G. Morgante;S. Nadathur;K. Naidoo;P. Natoli;A. Navarro-Alsina;S. Nesseris;F. Passalacqua;L. Patrizii;A. Pisani;D. Potter;S. Quai;M. Radovich;P. Reimberg;I. Risso;S. Sacquegna;M. Sahl??n;E. Sarpa;A. Schneider;M. Schultheis;D. Sciotti;E. Sellentin;M. Sereno;A. Shulevski;L. C. Smith;J. Stadel;K. Tanidis;C. Tao;G. Testera;R. Teyssier;S. Tosi;A. Troja;M. Tucci;C. Valieri;A. Venhola;D. Vergani;G. Verza;P. Vielzeuf;N. A. Walton
2026
Abstract
The Near-Infrared Spectrometer and Photometer (NISP) on board Euclid includes several optical elements in its path that introduce artefacts into the data from non-nominal light paths. To ensure uncontaminated source photometry, these artefacts must be accurately accounted for. This paper focuses on two specific optical features in NISP's photometric data (NISP-P): ghosts caused by the telescope's dichroic beamsplitter, and the bandpass filters within the NISP fore-optics. Both ghost types exhibit a characteristic morphology and are offset from the originating stars. The offsets are well modelled using 2D polynomials; only stars brighter than approximately 10 magnitudes in each filter produce significant ghost contributions. The masking radii for these ghosts depend on both the source-star brightness and the filter wavelength, ranging from 20 to 40 pixels. We present the final relations and models used in the near-infrared (NIR) processing function (PF) to mask these ghosts for Euclid's Quick Data Release (Q1).
Paterson, K., Schirmer, M., Okumura, K., Venemans, B., Jahnke, K., Aghanim, N., et al. (2026). Euclid: VI. NISP-P optical ghosts. ASTRONOMY & ASTROPHYSICS, 707, 1-13 [10.1051/0004-6361/202555106].
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Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/11585/1057073
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 589/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.